&=W_\mathrm{ad} \bigl((T;X)\to(T^*;X^*)\bigr)\\ 大学学部レベルの物理の解説をします 大学初学者で物理にお困りの方にわかりやすく解説します。!function(d,s,id){var js,fjs=d.getElementsByTagName(s)[0],p=/^http:/.test(d.location)? h�|�I�]�F��o� q A�/2 v���# j5Z���>��{�a���p�b�,뽟���{�����o_��۷����|k_���v���~����q~:�=�������w�������^�/�޽�g������ǟ~�!�������og{���c/ �_��%���������|{��Ǐ��]��O�^��}n��t�����_����)��پ�nG{�^~l������o���h/����Yc�o���lo�~i�����l�7��ޔ�����ޔk�G6&B� '�D:�(����(j̣�. 0000001138 00000 n &U(T;X_1)-U(T;X_2)\\ 0000043863 00000 n 0000002185 00000 n 0000014445 00000 n 0000009103 00000 n 0000199392 00000 n &=S(T^*;X^*) - S(T^*;X^*) \\ 【関連記事】, さらに，準静的操作は「極限的操作」なので，もとの準静的操作を逆にたどれば準静的操作になる（「逆向きにたどるときはもっとゆっくり操作することが必要」などとはならない．すでに極限を取っているため．）．, 【注】2章で「等温環境での平衡状態は，環境の温度と示量変数の組で完全に決定される」としているので，（断熱壁を用いない場合）温度を一定に保ったまま示量変数を逆向きに操作することが，「状態を逆向きにたどっている」ことに相当する．途中で断熱壁を用いている場合（断熱準静操作）については，後で出てくるように温度が示量変数の連続関数となる（一価性/経路に依存しないことも仮定？）ことから，やはり示量変数を逆向きに操作することが「状態を逆向きにたどっている」ことに相当する．, 【証明②】 s�iF� kjd��4X���"T$��N��-�8 \begin{align} &V_1=(N_1/N_2)V_2 \\ 自分なりに解釈を加えたメモ． 重要事実の列挙，ロジックの補完，気になった計算 【関連記事】 示量性と示強性（熱力学） - Notes_JP 熱力学―現代的な視点から (新物理学シリーズ)作者:田崎 晴明発売日: 2000/04/01メディア: 単行本 1. 0000013094 00000 n \begin{align} 0000070340 00000 n 0 x�b```b``�f`c`Ldb@ !�GX���8���ss7���.���! &\Leftrightarrow \frac{N_1}{V_1}=\frac{N_2}{V_2}

等エンタルピー-定圧, 示量性 (しりょうせい、extensive property) と示強性（しきょうせい、intensive property）は状態量の性質の一つである。, 示量性を持つか示強性を持つかにより、状態量すなわち状態変数は示量変数 (extensive variable) と示強変数 (intensive variable) の2種類に分けられる。, 均一系の状態量は相加性ならば示量性となるが、部分系ごとにその量の密度が異なる不均一系の場合には相加性であっても示量性とはならない。しかし熱力学では部分系として均一なものを取ることが普通であり、部分系においては相加性と示量性が一致するようにできる。従って、相加性と示量性は区別しない流儀の方が多い。, 示量性（相加性）を持たない状態変数を示強変数という。示量性状態量と示強性状態量の中には、体積と圧力のように互いに掛け合わせるとエネルギーの次元をもった示量性の量となるものがある。このような関係を（互いに）共役な関係または双対な関係と言う。, 藤原邦男;兵頭俊夫「熱学入門―マクロからミクロへ」東京大学出版会(1995/06), http://www.phys.keio.ac.jp/faculty/saito/saito-html/13thdyn.pdf. 相加変数 「示量性」「示強性」の前に、相加性についての話をします。 相加性というのは、マクロな物理量（適当な状態量を\(X\)とおく）が、複数の容器に分割された際の一つの部屋の物理量\(X_{i}\)が以下のように書ける場合のことを言います。 \end{align}である．よって，$F[T;X_0(T)]=0$．//, 【導出】

\end{align}である．, 以上2式から，$W_\mathrm{el}=Q_\mathrm{max}(T;X_1\to X_2)$となる．//, 熱力学は平衡状態から平衡状態への移行過程が非平衡であっても厳密に適用できるが，統計物理学はそうはいかない．, 普遍的な構造（それだけで閉じた理論）と，それら理論同士の繋がり（閉じた理論から，もう一つの閉じた理論へ移行する方法）が重要．, 還元主義は「閉じた1つの理論が全てを包含する」という考え方．他の閉じているように見える理論は，全てを包含する理論の近似とみなす（閉じているとはみなさない）．, 示量変数には，力学的な手段で制御できるもの（ex. 0000213132 00000 n \end{align}において$X_1=X$，$X_2=X_0(T)$とすれば \begin{align} endstream endobj 839 0 obj <>/Size 800/Type/XRef>>stream モル熱容量  ( = CP/n) が定義されます。, これらの 「モル何とか」は、(系の大きさが変わっても変わらない量なので) 示強性となります。, このあと出てくる新しい物理量、例えば 内部エネルギー U とか、エントロピー S とかを理解するためには、まずそれが「示量性」なのか「示強性」なのかが、理解するうえでのカギになります。 yt�#â&�u���(��`�q�X@q�� J�� �PVR6i`�g � f�9̦aF1��-j&C(�!8#�X�viU 6��22�d:`� ��,�����*���6��%l���@�2 �

\end{align}がわかる．以下，本文と同じ．//, 【解説】 0000011937 00000 n F[T;X] - F[T;X_0(T)] x���1 0ð4\{\w�C"`�'M�-�j�~��~��� Y 6 示量性 (しりょうせい、 extensive property) と示強性（しきょうせい、 intensive property ）は状態量の性質の一つである。. 0000003360 00000 n &=S(T;X) \\
U(T;X) (ちなみに U、S ともに「示量性」です。それぞれ、モル当たりの量  モル内部エネルギー , モルエントロピー という量も定義され、これらの「モル～」は示強性の量となります。). 0000001728 00000 n 教科書 (p.670)には、「系の大きさに比例するのが示量性変数(extensive variable)」、「系の大きさに比例しないのが示強性変数(intensive variable)」、とあります。. 0000202494 00000 n $(T;X) \overset{\mathrm{a}}{\to} (T^\prime;X^\prime)$は可能であることがわかっている．, 1. \begin{align} モル体積 ( = V/n) や


<<9E409644C98EA744BEE6A7345A042A27>]>> 0000010858 00000 n 0000002928 00000 n \begin{align} \end{align}が成り立つようにするには，左辺を満たすような$X_0(T)$をとればよい（とれることは仮定）．, このとき，断熱準静操作$(T^*;X^*) \overset{\mathrm{aq}}{\leftrightarrow} (T^\prime;X^\prime)$で結ばれる任意の状態$(T^\prime;X^\prime)$を考えると，式(6.6)から 基準点$(T^*;X^*)$と断熱準静操作$(T^*;X^*) \overset{\mathrm{aq}}{\leftrightarrow} (T;X)$で結ばれる，任意の状態$(T;X)$を1つ固定する．, いま， 2�O�0{36����Pt���``�PgHl�9�4mb]��*��Q���.03��\]�0�����������j J#�$�`v �/1p�2[We�����4� �'�; W&=-\int_T^{T^\prime} \frac{\partial U}{\partial \tilde{T}}\,\mathrm{d}\tilde{T} %%EOF \end{align}において 熱力学とは何か 2. &=W_\mathrm{ad} \bigl((T;X_1) \to (T;X_2) \bigr)\\ \end{align}の2通りで表せる．よって， 0000007256 00000 n

2-2. 重要事実の列挙，ロジックの補完，気になった計算 等エンタルピー-定圧, 示量性 (しりょうせい、extensive property) と示強性（しきょうせい、intensive property）は状態量の性質の一つである。, 示量性を持つか示強性を持つかにより、状態量すなわち状態変数は示量変数 (extensive variable) と示強変数 (intensive variable) の2種類に分けられる。, 均一系の状態量は相加性ならば示量性となるが、部分系ごとにその量の密度が異なる不均一系の場合には相加性であっても示量性とはならない。しかし熱力学では部分系として均一なものを取ることが普通であり、部分系においては相加性と示量性が一致するようにできる。従って、相加性と示量性は区別しない流儀の方が多い。, 示量性（相加性）を持たない状態変数を示強変数という。示量性状態量と示強性状態量の中には、体積と圧力のように互いに掛け合わせるとエネルギーの次元をもった示量性の量となるものがある。このような関係を（互いに）共役な関係または双対な関係と言う。, 藤原邦男;兵頭俊夫「熱学入門―マクロからミクロへ」東京大学出版会(1995/06), http://www.phys.keio.ac.jp/faculty/saito/saito-html/13thdyn.pdf, https://ja.wikipedia.org/w/index.php?title=示量性と示強性&oldid=79901129. 0000011678 00000 n 示量性 示強性 T＝ ΔQ ΔS ‹ g ... 仕事(エネルギー)を取り出すことができる。 ΔH ＝ ΔG ＋ TΔS 有用な仕事として、取り出す ことができるエネルギー 利用しなければ､熱として系外に 放出される。(熱エントロピーが 増大することになる。) 完全に利用すれば、エントロピ ーは増大しな … \frac{\mathrm{d}T}{\mathrm{d}V}(V)

&=F[T;X]\quad(\text{定義式(3.23)}) %PDF-1.4 %���� \end{align}となる．よって，$S(T^\prime;X^\prime)=S(T;X)=S^*$となっている．//, また，このとき 0000004207 00000 n F[T;X_1] - F[T;X_2] 以下で示量性と示強性の状態関数を考えていきましょうl。 示量性状態関数 ・エンタルピー・エントロピー・ギブズエネルギー ・体積 ・質量（ちなみに質量と重量の違いはこちらで解説しています） ・物質量 ・内部エネルギー . 0000014036 00000 n \begin{align} S^* &\qquad\qquad\qquad\qquad\qquad &=\frac{U(T;X) - W_\mathrm{max}\bigl(T;X\to X_0(T)\bigr) }{T} - \int_V^{V^\prime} \frac{\partial U}{\partial \tilde{V}} \,\mathrm{d}\tilde{V} \\ 式(3.27) 示量性 (しりょうせい、 extensive property) と示強性（しきょうせい、 intensive property ）は状態量の性質の一つである。 示量性を持つか示強性を持つかにより、状態量すなわち状態変数は 示量変数 ( extensive variable ) と 示強変数 ( intensive variable ) の2種類に分けられる。 示量性を持つか示強性を持つかにより、状態量すなわち状態変数は示量変数 (extensive variable) と示強変数 (intensive variable) の2種類に分けられる。 startxref (Q�9}�Y���æ��#�$3��V�Pre����&F�L�4�3u��6�'��׮�\��a��1���XȄ�ԝ�Mⲕ��2NBN��#�vf��x�m��:����ejq��@��-28�� &=-\frac{T}{cV} 0000003803 00000 n &=-W_\mathrm{ad} \bigl((T^*;X^*)\to (T;X)\bigr) $(T^*;X^*) \overset{\mathrm{a}}{\to} (T^\prime;X^\prime)$が成り立つ場合 0000012239 00000 n &=W_\mathrm{max}(T;X_1\to X_2) - Q_\mathrm{max}(T;X_1\to X_2) \\ 平衡状態の記述 3.

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